Diferenças
Aqui você vê as diferenças entre duas revisões dessa página.
|
blog:menu [2013/07/11 15:03] ernesto |
blog:menu [2013/07/22 09:07] (atual) ernesto |
||
|---|---|---|---|
| Linha 1: | Linha 1: | ||
| ====== Blog de Mecânica Quântica 1 da Pós - 2013.1 ====== | ====== Blog de Mecânica Quântica 1 da Pós - 2013.1 ====== | ||
| + | ==== Prova 3, quinta 18/7==== | ||
| + | As notas já estão disponíveis [[:notas|aqui]]. | ||
| + | ==== Aula 32, quarta 17/7==== | ||
| + | Hoje resolvemos vários problemas como revisão para a prova de amanhã. | ||
| + | ==== Aula 31 (extra), seg. 15/7==== | ||
| + | * Simetria de paridade; discutimos o exemplo do poço duplo simétrico e a quebra espontânea de simetria. | ||
| + | * Vimos as regras de seleção associadas a operadores pares e ímpares, e funções de onda idem. | ||
| + | * Discutimos potenciais periódicos, e simetria sob translações discretas. Provamos o teorema de Bloch, que mostra qual a forma das autofunções simultâneas de energia e do operador de translações discretas. | ||
| + | |||
| + | O que vimos corresponde às [[:notasdeaula|notas de aula do cap. 5, páginas 7 a 10, e duas páginas extras sobre simetria de translação discreta e teorema de Bloch]]. | ||
| + | |||
| + | Nossa última aula do semestre será na quarta-feira 17/5, resolveremos alguns problemas como revisão para a 3a prova. | ||
| + | |||
| + | Neste semestre não tivemos tempo de ver teoria de perturbação independente do tempo, recomendo a leitura da revisão curta que tenho sobre o assunto, minhas [[:notasdeaula|14 páginas de notas de aula do cap. 6]]. | ||
| + | |||
| + | ==== Aula 30, sexta 12/7==== | ||
| + | * Simetrias na mecânica clássica: como aparecem no formalismo Lagrangeano. | ||
| + | * Simetrias na mecânica quântica: operadores unitários que comutam com a Hamiltoniana. Vimos que isso garante que o gerador do op. unitário também vai comutar, o que leva à conservação dessa grandeza. | ||
| + | * Simetrias e degenerescência da energia: vimos que os estados obtidos aplicando o op. de simetria a um autoestado da Hamiltoniana corresponde a um auto-estado com a mesma energia. Isso facilita caracterizar a degenerescência de certos auto-estados, sabendo-se as simetrias da Hamiltoniana. | ||
| + | * Exemplo de simetria discreta: simetria de paridade, ou inversão espacial. Estudamos propriedades do operador de paridade (ele ao quadrado é a identidade, espectro +-1, etc); vimos sua atuação sobre o momento angular, momento, posição, harmônicos esféricos. | ||
| + | * Provamos que se a Hamiltoniana tem simetria de paridade, os auto-estados não-degenerados de energia têm paridade definida. | ||
| + | |||
| + | O que vimos corresponde às [[:notasdeaula|notas de aula do cap. 5, páginas 1 a 7]]. | ||
| + | |||
| + | Um lembrete em relação ao fim do curso. Temos aula extra na segunda 15/7, uma última aula de revisão na quarta 17/7, prova na quinta 18/7 às 9h, e prova de reposição na segunda-feira 22/7 às 9h. | ||
| + | |||
| ==== Aula 29, quarta 10/7==== | ==== Aula 29, quarta 10/7==== | ||
| * Definição de operadores escalares: invariantes por rotações. | * Definição de operadores escalares: invariantes por rotações. | ||
